Большая Советская Энциклопедия (КЮ) - Страница 4

c = M/H = Nm²/3kT и C = Nm²/3k. (2)

  В сильных магнитных полях и при низких температурах тепловое движение не нарушает ориентацию магнитных моментов, намагниченность М стремится к величине Nm², т. е. к насыщению, и К. з. не имеет места. При заметном взаимодействии ионов — носителей магнитного момента между собой и с немагнитными ионами кристаллической решётки магнитная восприимчивость парамагнитных веществ подчиняется не К. з., а Кюри — Вейса закону.

  Квантовомеханический расчёт (Дж. Ван Флек, J. Н. Van Vleck, 1932) приводит к той же зависимости Х от Т для парамагнетиков, что и формула (1), К. з. применим также к парамагнетизму ядер. При отсутствии значит. взаимодействия между спинами ядер и электронов в атомах ядерная парамагнитная восприимчивость (на 1 моль) c_я = Nm²_{я, эфф} /3kT = С_я/Т, где m_{я, эфф} — эффективный магнитный момент ядра, С_я — ядерная константа Кюри.

  Лит.: Вонсовский С. В., Магнетизм, М., 1971.

Кюри' (Curie) Ирен (1897—1956), французский физик; см. Жолио-Кюри И.

Кюри' при'нцип, постулат, позволяющий определить симметрию кристалла, находящегося под каким-либо внешним воздействием (механическим, электрическим и др.). Сформулирован французским физиком П. Кюри в 1894. Согласно К. п., кристалл под влиянием внешнего воздействия изменяет свою симметрию таким образом, что сохраняются лишь элементы симметрии, общие с элементами симметрии воздействия. К. п. становится очевидным, если представить, что на фигуру, обладающую симметрией кристалла, накладывается определённым образом другая фигура, имеющая симметрию воздействия. Получающаяся в результате такого наложения фигура сохраняет только элементы симметрии, общие для первоначальных фигур. Например, кубические кристаллы, не обладающие двойным лучепреломлением, будучи помещены в электрическом поле или в поле механических напряжений, приобретают более низкую симметрию и свойство двойного лучепреломления (см. Кристаллооптика, Симметрия кристалла). К. п. позволяет также определить изменение симметрии кристалла при фазовых переходах по симметрии возникших при этом новых физических свойств.

  Лит.: Най Дж., физические свойства кристаллов и их описание при помощи тензоров и матриц, пер. с англ., М., 1967.

  Н. В. Переломова.

Кюри' (Curie) Пьер (15.5.1859, Париж, — 19.4.1906, там же), французский физик, член Французской АН (1905). После окончания Парижского университета (1877) работал там же ассистентом. В 1882—1904 руководил практическими работами, а затем преподавал в Школе индустриальной физики и химии в Париже, с 1904 профессор Парижского университета. Основные труды по физике кристаллов, магнетизму и радиоактивности. Вместе с братом Полем Жаном Кюри открыл и исследовал явление пьезоэлектричества(1880). К. изучал (1884—85) вопросы симметрии кристаллов (в частности, сформулировал т. н. Кюри принцип) и проблему симметрии в физике вообще (1894). Исследования магнитных явлений привели К. к установлению зависимости магнитной восприимчивости парамагнитных тел от абсолютной температуры (см. Кюри закон) и к обнаружению особой температуры, выше которой ферромагнитные материалы превращаются в парамагнитные (см. Кюри точка). С 1898 вместе с женой М. Склодовской-Кюри занимался изучением радиоактивности. Ими были открыты полоний и радий (1898), установлен сложный состав излучения радия и окрашивание стекла и фарфора под действием этого излучения (1899). В 1903 К. обнаружил самопроизвольное выделение тепла солями радия; проводил также исследования биологического действия радиоактивности. Нобелевская премия (1903).

  Соч.: Oeuvres, P., 1908; в рус. пер.: Избр. труды, М. — Л., 1966 (сер. Классики науки).

  Лит.: Кюри М., Пьер Кюри..., пер. с франц., М., 1968; Шпольский Э. В., Жизнь и деятельность Пьера Кюри, «Успехи физических наук», 1956, т. 58, в. 4; Старосельская-Никитина О. А., Жизнь и творчество Пьера Кюри, «Тр. института истории естествознания и техники», 1957, т. 19.

П. Кюри.

Кюри' то'чка, температура Кюри, температура фазового перехода II рода, связанного со скачкообразным изменением свойств симметрии вещества (например, магнитной — в ферромагнетиках, электрической — в сегнетоэлектриках, кристаллохимической — в упорядоченных сплавах). Назван по имени П. Кюри, подробно изучившего этот переход у ферромагнетиков. При температуре Т ниже К. т. Q ферромагнетики обладают самопроизвольной (спонтанной) намагниченностью и определённой магнитно-кристаллической симметрией. В К. т. (T = Q) интенсивность теплового движения атомов ферромагнетика оказывается достаточной для разрушения его самопроизвольной намагниченности («магнитного порядка») и изменения симметрии, в результате ферромагнетик становится парамагнетиком. Аналогично у антиферромагнетиков при Т = Q (в т. н. антиферромагнитной К. т. или Нееля точке) происходит разрушение характерной для них магнитной структуры (магнитных подрешёток), и антиферромагнетики становятся парамагнетиками. В сегнетоэлектриках и антисегнетоэлектриках при Т = Q тепловое движение атомов сводит к нулю самопроизвольную упорядоченную ориентацию электрических диполей элементарных ячеек кристаллической решётки. В упорядоченных сплавах в К. т. (её называют в случае сплавов также точкой Курнакова) степень дальнего порядка в расположении атомов (ионов) компонентов сплава становится равной нулю.

  Т. о., во всех случаях фазовых переходов II рода (типа К. т.) при Т = Q в веществе происходит исчезновение того или иного вида атомного «порядка» (упорядоченной ориентации магнитных или электрических моментов, дальнего порядка в распределении атомов по узлам кристаллической решётки в сплавах и т. п.). Вблизи К. т. в веществе происходят специфические изменения многих физических свойств (например, теплоёмкости, магнитной восприимчивости и др.), достигающие максимума при Т= Q (см. Критические явления), что обычно и используется для точного определения температуры фазового перехода. Значения К. т. для различных веществ приведены в статьях Антиферромагнетизм, ферромагнетизм, Сегнетоэлектрики.

Кю'рий (лат. Curium), Cm, искусственно полученный радиоактивный химический элемент семейства актиноидов, атомный номер 96. Стабильных изотопов не имеет. Впервые получен в 1944 американским учёными Г. Сиборгом, Р. Джеймсом и А. Гиорсо по ядерной реакции ²³⁹₉₄Pu(a, n)²⁴²₉₆Cm. Назван в честь П. Кюри и М. Склодовской-Кюри — основателей науки о радиоактивности. Известны изотопы К. с массовыми числами 238 — 250, из которых самый долгоживущий ²⁴⁷Cm (период полураспада T_1/2=1,64×10⁷ лет). В атомных реакторах некоторые изотопы К. (²⁴⁴Cm, Т_1/2=17,59 лет, и др.) можно накопить в килограммовых количествах за счёт длительного облучения нейтронами плутония или урана. К. — блестящий серебристый металл, t_пл 1340 °С, рассчитанное значение плотности около 13 г/см³. Наиболее типичная степень окисления К., как и других тяжёлых актиноидов, +3; в частности, синтезированы Cm₂O₃, CmCl₃ и др. Однако известны и устойчивые соединения К. со степенью окисления +4 (CmO₂, CmF₄). От других актиноидов К. можно отделить ионообменными методами.